用于 X 射线光谱分析的晶体

薄板通过以下两种方法之一制造：

• LiF (200)、PET、TIAP、RbAP、KAP 的解理
• 加工其他材料，以便进一步呈圆柱形弯曲，并粘合在曲率半径为 2R 的支架上。
  这可以表明，由位于 S 处的源发射的光束近似地聚焦在 F 处。源和焦点都位于所谓的“罗兰圆”(Rowland circle) 上，其半径为 R。

然后，薄板呈圆柱形弯曲，并粘合到有近似聚焦的弧形支架上。

可以考虑两种不同类型的 Johansson 配置，这在理论上可实现完美的聚焦：

• Johansson 单次加工

• Johansson 两次加工

这些图示说明了两种技术中 Johansson 几何学板的制造步骤。

所述薄板呈圆柱形弯曲，粘合到弧形支架上，对其中一个面进行加工（Johansson 单次加工），或两个面都进行加工，然后粘合到弧形支架上（Johansson 两次加工）。

我们将根据晶体的类型、尺寸和要实现的“罗兰圆”半径提供最佳技术。 

如有要求，我们也可以研究其他类型的曲率。例如，螺旋形、椭圆形、抛物线形、甚至球形设计的支架上的曲率，在等离子体或同步辐射研究和天体物理学中很都很有研究意义。

我们的制造能力很大程度上取决于晶体的性质、尺寸以及曲率半径。 

单色晶体

单色晶体在 X 射线光谱仪中的作用就像光学中的衍射光栅一样。当相对于入射的多色光束旋转时（见图），它将沿着方向衍射光谱成分，以满足布拉格定律，即：2d sin θ = n λ，其中整数 n 指的是衍射级。

因此，单色晶体最重要的特征是双原子间距 2d，它能提供最大的衍射波长。

所提供的单色器的范围可以在“单色器晶体特性”中找到，连同常见的表面处理，在我们的控制手段内，实现强度和分辨率的最佳平衡。最佳值取决于每个具体案例，并明确体现设置的性质。

X 射线光谱仪基本上由以下部分组成：

激发源可以是初级 X 辐射，在这种情况下是指 X 射线荧光光谱法。或电子束，诱导所谓的直接发射，用于微探针和扫描电子显微镜。 

单色晶体用于分散入射光束的各种光谱成分。

探测器用于测量单色器挑出的光谱线的强度。 

圣戈班晶体提供的探测器结合了 Nal(TI) 或溴化镧闪烁体，并直接与带有低吸收性 MIB 或铍入射窗口的光电倍增管耦合。